A szabadon eső testek, akkor a fizika

Szabadon eső test alá említett szervek föld a levegő távollétében rezisztencia (vákuumban). A végén a XVI században, a híres olasz tudós G.Galiley empirikusan elérhető pontosság, hogy meghatározott ideig, hogy ennek hiányában a légellenállás összes szervek tartoznak a Föld egységes gyorsulás, és hogy egy adott ponton a Föld a gyorsulás szervek esnek át ugyanezt. Ezt megelőzően, közel kétezer évvel kezdődően Arisztotelész, tudomány már elfogadott tény, hogy a nehéz tárgyak esnek a Földre fénynél gyorsabban.

Gyorsulás, amelyek nem tartoznak a test a Föld, az úgynevezett gyorsulási szabadesés. A vektor a nehézségi gyorsulás jelöljük azt függőlegesen lefelé. A különböző részein a világon, attól függően, hogy a földrajzi szélesség és a tengerszint feletti magasság számértéke g egyenetlen, változó körülbelül 9,83 m / s 2 a pólusok 9,78 m / s 2 az egyenlítőn. A szélesség Moszkva g = 9,81523 m / s 2. Általában, ha a számításokat nem igényelnek nagy pontosságú, számértéke g, a Föld felszínét határozza meg, hogy 9,8 m / s 2 vagy akár 10 m / s 2.

Egy egyszerű példa a szabadesés test alá egy bizonyos h magassága nem kezdősebesség. Szabadesés egy lineáris állandó gyorsulás. Ha a közvetlen OY koordinátatengely, függőlegesen az eredete a Föld felszínén, a képlet használható elemzésére szabadesés nélküli kezdeti sebességgel 1,4 azáltal υ0 = 0, y0 = h. a = -g. Megjegyezzük, hogy ha a test van kapcsolva az ősszel egy koordináta y

A sebesség negatív, mint sebességvektor lefelé irányul.

test padeniyatp időt a Földön megtalálható a feltétel y = 0:

sebessége a test bármely pontján is:

Pontosabban, amikor y = 0 sebessége υp test esik a föld:

Ezekkel képleteket, akkor lehet számítani, ha a test esik egy adott magasságot, a sebességet a csökkenés a test bármikor kezdete után előfordulása és bármely pontján útját, és így tovább. D.

Ugyanígy megoldja a problémát a mozgás a test dobott függőlegesen felfelé egy adott kezdeti sebességgel υ0. Ha a OY tengely mindig függőlegesen felfelé, és annak kezdőpontot egy vonalban van a dobás, a képletekben egyenletesen gyorsuló egyenes vonalú mozgás kell helyezni: y0 = 0, υ0> 0, a = -g. Ez ad:

Időben υ0 / g testtömeg sebesség υ eltűnik, t. E. Body csúcsosodik emelő. A koordináta-y t idő képlete

A test visszatér a földre (y = 0) az időben 2υ0 / g. Ezért az emelő és az őszi időben azonosak. Az őszi és a haladási sebesség a test -υ0. t. e. a test a földre esik az azonos abszolút értéke a sebesség, amellyel dobták fel.

Emelési magasság

Így tengelye mentén OX már a következő feltételeknek:

és a mozgás tengelye mentén OY

Itt adunk néhány képlet mozgását leíró test dobott szögben α szöget zár be.

Emelési magasság:

Mozgás a test dobott szögben a horizonton, van egy parabolikus pályáját. Valós körülmények között, mint a mozgás lehet nagymértékben torzítja miatt a légellenállást, ami jelentősen csökkenti a tartományban a test a repülés.,